泰勒多項式以有限階近似函數。解析表示則使無窮級數在某個鄰域中等於該函數。光滑性本身並不保證相等;冪級數的收斂性和餘項控制解釋了這一差別。
1 收斂半徑
以 a 為中心的冪級數為 ∑n=0∞cn(x−a)n。令 L=limsupn→∞∣cn∣1/n,其收斂半徑為 R=1/L,約定 1/0=∞、1/∞=0。
收斂半徑定理。 當 ∣x−a∣<R 時級數絕對收斂,當 ∣x−a∣>R 時發散。在每個較小的閉區間 ∣x−a∣≤r<R 上,收斂絕對且一致。
證明。 若 r<R,取 s 使 r<s<R。根值判別法給出 ∑∣cn∣sn 收斂,且 ∣cn(x−a)n∣≤∣cn∣rn≤∣cn∣sn。Weierstrass 判別法給出一致絕對收斂。若 ∣x−a∣>R,項的 n 次方根的上極限大於 1,故各項不可能趨於零。此論證不能決定邊界點。□
對於 ∑xn/n(n≥1),收斂半徑為 1。在 x=1 處發散,在 x=−1 處條件收斂。單靠半徑不能確定任一端點的情況。
2 在半徑內求導與積分
在收斂區間內部,
dxd∑cn(x−a)n=n≥1∑ncn(x−a)n−1.
為證明它,選取 r<s<R。在 s 處收斂使 ∣cn∣sn 被某常數 M 所控制。若 ∣x−a∣≤r 且 r>0,則
∣ncn(x−a)n−1∣≤sMn(r/s)n−1,
右側數項級數收斂。因此導數級數在較小區間上一致收斂。對部分和應用導數定理,它們在 a 處的值均為 c0。重複此過程得到所有高階導數,以及
cn=n!f(n)(a).
一致收斂也允許在每個較小閉區間上逐項積分。端點公式需要各自的收斂論證,不能僅僅將邊界值代入內部定理。
例。 幾何級數給出 1/(1−x)=∑n≥0xn(∣x∣<1)。從零積分到 x 得
−log(1−x)=n≥1∑nxn.
再求導得到 1/(1−x)2=∑n≥0(n+1)xn。每個操作在 (−1,1) 內部的較小閉區間上有效,因此在每個內部點有效。
3 解析性與無限可微性
函數在 a 處實解析,是指它在 a 的某個鄰域內等於一個收斂冪級數。係數公式使該表示必為它的 Taylor 級數。在定義域每點解析,並不意味着同一中心的級數表示整個定義域上的函數。
定義
f(x)={e−1/x2,0,x=0,x=0.
下面給出光滑但不解析的完整論證。對 x=0,令 t=1/x,並遞歸定義多項式
P0(t)=1,Pj+1(t)=2t3Pj(t)−t2Pj′(t).
由 dt/dx=−t2,乘積和鏈式法則說明 Pj(1/x)e−1/x2 的導數是 Pj+1(1/x)e−1/x2。為控制原點,對任意固定冪 p≥0 和整數 N>p,非負項指數級數給出 u>0 時 eu≥uN/N!,所以當 u→∞ 時,upe−u≤N!up−N→0。因此任意 1/x 的多項式乘 e−1/x2 均趨零,再多乘一個 1/x 仍然如此。
對非零 x 令 gj(x)=Pj(1/x)e−1/x2,並令 gj(0)=0。每個 gj 在零處連續,且該處差商為
xgj(x)−gj(0)=x1Pj(1/x)e−1/x2⟶0.
在零點以外,其導數是 gj+1;在零點,剛證明的差商給出同一導數值 gj+1(0)=0。由 g0=f 開始歸納,得到 f∈C∞(R),且每個 j 都有 f(j)(0)=0。全部 Taylor 係數為零,但每個非零 x 處 f(x)>0,所以不可能在任何鄰域由零 Taylor 級數表示。這裏使用的指數恆等式和正項級數界,在初等函數章節中獨立於本反例構造。
作為對照,設一個 C∞ 函數存在固定常數 M,K>0,使每個整數 n≥0 和 a 的同一個鄰域中的每個 t 都滿足 ∣f(n+1)(t)∣≤MKn+1。一元 Taylor 餘項便以 MKn+1∣x−a∣n+1/(n+1)! 為界;相鄰界的比為 K∣x−a∣/(n+2)→0,故餘項趨零。這證明在每個充分近的點處等於 Taylor 級數。只控制有限階導數,或只在 a 處控制,不能代替這個共同鄰域假設。
4 有限範圍的多元推廣
對多重指標 α=(α1,…,αd),記 ∣α∣=∑αi、α!=∏αi! 和 hα=∏hiαi。局部實解析展開形如 ∑αcαhα。若某個 s>0 使 ∑α∣cα∣s∣α∣<∞,則級數在每個較小閉立方體 ∣hi∣≤r<s 上絕對且一致收斂。導數級數也在其上一致收斂:額外因子 αj 可由 r 和 s 之間收斂的多項式乘幾何級數控制。因此 cα=∂αf(a)/α!。
對於 1/(1−x−y),幾何級數展開和二項式定理給出
1−x−y1=k=0∑∞i=0∑k(ik)xiyk−i,∣x∣+∣y∣<1.
絕對值之和以 ∑k(∣x∣+∣y∣)k 為界。所示區域是絕對收斂的充分區域,不能通過將 x 和 y 視為互不相關的一維級數得到。
以下逆向結論中,取正整數 n、中心 a∈Rn、s>0 及實係數 cα。在所述有限絕對係數界下,於 ∣hi∣<s 定義 f(a+h)=∑αcαhα。這定義了待證明正則性的函數,並未預先假設它為 C∞。
逆向結論:絕對係數控制允許逐項求導。 假設存在 s>0,使
A=α∈N0n∑∣cα∣s∣α∣<∞.
把這個絕對和解釋為有限子和的上確界,或按總次數遞增枚舉多重指標。對每個閉立方體 ∣hi∣≤r<s,M 判別法保證原級數一致收斂。對一個偏導數及 m=∣α∣≥1,若 αj=0,該項為零;否則,對 0<r<s,
∣αjcαhα−ej∣≤s∣cα∣smm(r/s)m−1.
當 q=r/s<1 時,mqm−1 一致有界,例如可用收斂標量級數 ∑m≥1mqm−1=1/(1−q)2 控制。因此求導後的項具有可求和的係數優級數,在該立方體上一致收斂。
為甚麼這種收斂確實給出導數?令 PN 為總次數至多 N 的單項式有限和。固定第 j 個坐標以外的所有坐標,讓該坐標在 [−r,r] 中變化。PN 和 ∂jPN 均一致收斂,在該坐標為零處的值也收斂。一元一致導數定理證明極限具有這個偏導數。導數多項式的一致極限在整個立方體上連續。對每個坐標這樣做,再用連續偏導數的可微判據,得到內部的 C1 正則性。
對給定的更高求導階數 ℓ,下降階乘係數至多為 mℓ;在 ∣hi∣≤r 上,各項以 ∣cα∣sms−ℓmℓ(r/s)m−ℓ 為界,相關指數不足時則該項為零。這個多項式乘幾何因子一致有界;在嚴格介於 r 和 s 之間的嵌套立方體上逐次使用同一論證,得到各階導數存在且連續。在 h=0 處代入,只剩匹配的單項式,因此 ∂αf(a)=α!cα。這裏實際證明了逐項求導規則,而非從形式記號直接假定它。
練習與完整解答
E1 基礎。 求 ∑n≥1xn/n2 的收斂半徑與端點行為。
S1. 根值上極限為 1,故 R=1。在 x=1 和 x=−1 處,絕對值級數均為收斂的 ∑1/n2。所以收斂區間為 [−1,1];整個區間上的一致收斂也可另外由 Weierstrass 判別法得到。
E2 級數運算。 求 1/(2−x) 和 1/(2−x)2 在零處的冪級數,並給出共同收斂半徑。
S2. 當 ∣x∣<2 時,1/(2−x)=21∑n≥0(x/2)n=∑xn/2n+1。求導得 1/(2−x)2=∑n≥0(n+1)xn/2n+2,收斂半徑同為 2。
E3 唯一性。 證明以同一點為中心的兩個收斂冪級數若在該點附近表示同一函數,則對應系數相同。
S3. 使用已論證的逐項求導法,在中心處對兩個相等的函數求 n 次導數。兩者各自的第 n 階導數均為對應系數的 n! 倍,因此對每個 n,系數相等。
E4 多元情形。 求 ex+y 的級數中總次數至多為二的各項。
S4. 展開 1+(x+y)+(x+y)2/2+⋯。各項為 1+x+y+x2/2+xy+y2/2。xy 的系數為 1,符合除以 1!1!,而不是在沒有二項式系數時除以 2!。
總結
冪級數在收斂半徑內的較小區域上一致收斂,允許有依據的逐項微積分運算。解析性意味著函數等於該局部級數。無限可微性更弱;需要泰勒餘項或其他收斂論證來證明相等。